Электротехника Компьютерный монтаж Основы Flash Corel DRAW Учебник по схемотехнике Законы Кирхгофа P-CAD Autodesk Mechanical Desktop ТОЭ Атомная физика OrCAD Теория множеств Оптическая физика Дифференциалы Интегралы Магнитные свойства Зонная теория Квантовая статистика Квантовая физика Магнитное поле Электростатика Геометрическая оптика Основы теории относительности Волновая функция Контрольная по математике

Зонная теория твердых тел Курс лекций

Носители заряда – электроны и дырки – отклоняются в одну и ту же сторону, если их скорость определяется электрическим полем.

В результате действия полей  и  и столкновений электроны и дырки будут двигаться по траекториям в виде прямой линии, усредняющей отрезки циклоид, под углом j к полю . Другими словами вектор  будет повернут на угол j относительно вектора , причем направление поворота зависит от знака носителей заряда, в силу того, что электроны и дырки отклоняются в одну и ту же сторону (на рисунке, , а, б).

Таким образом должно протекать в неограниченном веществе. Бросим еще взгляд на последующие столетия.


Если же полупроводник имеет конечные в направлении оси Z размеры, то в результате того, что компонент jz ¹ 0, произойдет накопление носителей на верхней (на рисунке) стороне образца, возникнет их дефицит на нижней. Противоположные стороны образца заряжаются, и возникает поперечное по отношению к  электрическое поле. Это поле носит название поля Холла, а явление возникновения поперечного поля под действием магнитного поля называют эффектом Холла. Направление поля Холла  зависит от знака носителей заряда, в данном случае  направлено вверх в n – образце и вниз в р – образце. До наложения на образец магнитного поля эквипотенциальные поверхности представляли собой плоскости, перпендикулярные оси Х, т.е. вектору  величина Ен будет расти до тех пор, пока поперечное поле не скомпенсирует силу Лоренца. После этого носители заряда будут двигаться как бы только под действием одного поля , и траектория носителей заряда будет представлять собой снова прямую линию вдоль оси Х, тем самым вектор  будет направлен по полю . но суммарное электрическое поле  будет повернуто на некоторый угол j относительно оси Х или  (рис. в,2).

Таким образом, в неограниченном полупроводнике поворачивается вектор тока, а в ограниченном – вектор электрического поля и в любом случае между  и  (или ) возникает угол j, называемый углом Холла. Эквипотенциальные поверхности в ограниченном образце повернуты на угол j относительно их первоначального положения, поэтому в точках, лежащих в одной плоскости, перпендикулярной  появляется разность потенциалов.

где Ен – напряженность поля Холла, а с – размер образца в направлении, перпендикулярном  и : Vн носит название Холловой разности потенциалов.

Элементы термодинамики Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс. Цикл Карно и его КПД для идеального газа. Принцип работы холодильных установок. Тепловые насосы и кондиционеры. Описание реальных
систем. Реальные газы. Пределы применимости законов идеального газа. Силы и потенциальная энергия межмолекулярного взаимодействия. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
Опытные законы диффузии, теплопроводности и внутреннего трения. Связь между коэффициентами переноса.

Математика решение задач